In questa simulazione, riguardante uno sciatore, consideriamo
E : energia totale
E_m : energia meccanica
E_t : energia termica sviluppata a causa dell’attrito
U :energia potenziale
K : energia cinetica

dalla pagina sul principio di conservazione dell’energia sappiamo già che

L'energia totale del sistema può essere espressa come

con E_i energia interna del sistema.
Se non viene fornito lavoro dall'esterno al sistema, il principio di conservazione dell'energia può essere espresso come

invece se fornissimo un lavoro L dall'esterno del sistema sarebbe ΔE=L.
Per un sistema meccanico di questo tipo si può approssimare ΔE_i≅0 (ved. NOTA) dunque:

  cioè

    con

E_m(f) : energia meccanica finale=K_f
E_m(i) : energia meccanica iniziale=U_i

Infatti, in questa simulazione, lo sciatore è inizialmente dotato solo di energia potenziale (U_i) e alla fine solo di energia cinetica (K_f).
In assenza di attrito avremo

in quanto K_i=0 e U_f=0, almeno rispetto al sistema di riferimento che parte dalla base del piano inclinato.
In presenza di attrito si ha

cioè l'energia cinetica finale sarà uguale all'energia potenziale iniziale diminuita della variazione di energia termica dissipata a causa della forza di attrito tra sciatore e piano inclinato.
Nella simulazione si tiene anche conto del fatto che lo sciatore (il grave) può iniziare la sua discesa solo ed esclusivamente quando la componente tangenziale della forza peso p_t (utile al moto) riesce a vincere la resistenza di attrito statico R (Newton) con

f_s : coefficiente di attrito statico
V=p_n : reazione vincolare perpendicolare al piano di appoggio.

p=mg : forza peso
p_n=mgcosθ componente normale (al piano) della forza peso
p_t=mgsinθ componente tangenziale (al piano) della forza peso.

Affinchè il grave si metta in moto lungo il piano inclinato deve risultare

poi la massa scivolerà lungo il piano dotata di accelerazione costante. L'energia termica rappresentata dal lavoro di attrito vale

dove d rappresenta la distanza percorsa lungo il piano in discesa. Ricordiamo che è sempre f_s>f_d . Una volta in moto lo schema delle forze agenti sul corpo è rappresentato qui sotto.

La resistenza di attrito R è nulla in assenza di forze che tendano a produrre il moto; essa si manifesta solo in seguito all'applicazione di una forza esterna e cresce all'aumentare di questa fino a raggiungere il valore massimo. A questo punto, se essa è inferiore o uguale alla forza motrice, il corpo si pone in movimento, mentre nel caso contrario (F < R) esso rimane in quiete. Lo sforzo iniziale per iniziare il movimento è più grande di quello necessario durante il movimento. Durante il moto, la resistenza di attrito si esprime con la formula

dove V è la reazione del piano di appoggio ed è anche la risultante di tutte le forze agenti perpendicolarmente al piano di appoggio o delle loro componenti nella direzione suddetta. Nella fase iniziale il coefficiente di attrito f che viene detto coefficiente di attrito statico f_s e in tali condizioni la forza di attrito vale

Il corpo rimane fermo fintanto che

f_s ha valori più elevati del coefficiente d'attrito dinamico f_d , quindi il coefficiente di attrito diminuisce bruscamente quando il corpo ha iniziato il movimento; il fenomeno é noto come attrito di primo distacco, ed è rappresentato nel seguente disegno

dove un corpo di peso 100 N, su un piano orizzontale con coefficiente di attrito statico f_s = 0,5; esso non si muove finché la forza applicata non raggiunge 50 N: dopo di che inizia a muoversi, ed essendo il coefficiente di attrito dinamico pari a f_d = 0,35, se la forza applicata resta di 50 N o superiore si muove di moto uniformemente accelerato; se la forza scende a 35 N si muove di moto rettilineo uniforme. Per concludere, osserviamo anche che la resistenza di attrito radente si ritiene comunemente indipendente dall'estensione della superficie di appoggio e dalla velocità assunta dal corpo durante il moto.

NOTA: il fatto di trascurare la variazione di energia interna per un corpo solido e macroscopico in un fenomeno di questo tipo, che si svolge in condizioni normali, è giustificato dal fatto che l'energia interna di un sistema è data dalla somma dell'energia cinetica e potenziale delle interazioni tra le particelle che costituiscono il sistema stesso.
Nel caso dei gas l'energia interna è data prevalentemente dall'energia cinetica delle singole particelle.
Nel caso dei liquidi vi è un certo equilibrio tra energia cinetica ed energia potenziale (che ne garantisce la coesione e ne condiziona la viscosità) tra le particelle.
Nel caso dei solidi l'energia interna è prevalentemente data dall'energia potenziale delle varie particelle che ne garantisce la rigidità, mentre l'energia cinetica delle stesse è trascurabile. Variazioni non trascurabili di energia interna sono da considerare in termodinamica dove il conferimento o la sottrazione di calore dal sistema implica una forte variazione di energia cinetica delle particelle.